Возможна ли поляризация продольных волн почему. Поляризация света

Весьма важное значение для распространения и приема излучаемых

электромагнитных волн имеет их поляризация (франц. - polarisation; от греч. polos - ось, полюс). Как физическое явление поляризация - ориентация в пространстве электрического и магнитного векторов электромагнитной волны. Обычно поляризацию принято характеризовать ориентацией вектора напряженности электрического поля. Плоскость, в которой лежит этот вектор, называют плоскостью поляризации . Различают линейную (вертикальную и горизонтальную), эллиптическую и круговую поляризацию. В пределах поля тяжести Земли в каналах радиотехнических систем обычно используют вертикальную (вектор поля параллелен силе тяжести) или горизонтальную линейную поляризацию.

Можно достаточно условно объяснить процесс поляризации радиоволны по аналогии с механическими колебаниями натянутой и возбужденной музыкальной струны. Натянутая струна соответствующим возбуждением (отводом ее, например, пальцами) на одном конце приводится в колебательное состояние, представляющим собой механическую волну. Созданная волна распространяется вдоль струны и может быть зарегистрирована на другом ее конце. Такую механическую волну можно упрощенно представить как модель радиоволны (или световой волны), которая движется по пространству от источника электромагнитных колебаний к приемнику (регистратору). Натянутая струна может быть возбуждена по-разному: отклонение струны можно произвести или в вертикальной, или в горизонтальной плоскости. Когда речь идет о радиоволне, излучаемой антенной передающего устройства, то в первом случае можно говорить об аналоге вертикальной , а во втором случае - об аналоге горизонтальной поляризации волны.

Для обычного радиоприемника (стоящего после антенны) на другом конце линии связи это тонкое различие в свойствах потока электромагнитных колебаний не существенно. Приемник не реагирует на плоскость поляризации радиоволны, а регистрирует только ее мощность (в модели это степень отклонения струны); он не различает горизонтальную и вертикальную поляризацию. Однако имеются элементы, которые реагируют на поляризацию электромагнитных колебаний. Их называют поляризационными фильтрами . В случае со струной таким упрощенным аналогом фильтра может служить горизонтальная (для горизонтально колеблющейся струны) или вертикальная (для вертикально колеблющейся струны) прорезь в картоне, поставленном перед человеческим глазом перпендикулярно направлению распространения механической волны. Поляризационный фильтр, поставленный в заданном положении относительно направления распространения электромагнитной волны, становится радиопрозрачным лишь для определенного вида поляризации.

Если горизонтальная и вертикальная компоненты возбуждения волны появляются в определенной временной последовательности, то это приводит к круговой поляризации электромагнитных (или световых) волн. Излучение волн с круговой поляризацией может быть представлено в виде суммы двух волн с линейными поляризациями, ориентированными перпендикулярно друг к другу.

Использование волн с различной поляризацией позволяет передавать сигналы на близких частотах или одной частоте и эффективно разделять их при приеме. Управляя поляризатором дистанционно, можно выбирать сигналы, передаваемые с определенной поляризацией. В основном применяют поляризаторы двух типов: электромагнитные (ферритовые) и механические. Их электрические характеристики приблизительно одинаковы. Отсутствие в электромагнитном поляризаторе движущихся частей предполагает его большую надежность. В то же время механические поляризаторы обладают несколько более низким коэффициентом шума.

При распространении радиоволн вдоль земной поверхности возможно также их отражение от Земли. Аналогично тому, как световые волны отражаются от окружающих предметов, так и излученные радиоволны отражаются от поверхности Земли. Радиоволны, распространяющиеся в непосредственной близости от поверхности Земли, в радиотехнике называют земными или поверхностными волнами (поверхностными лучами). Существенное влияние на распространение радиоволн различных диапазонов оказывает также земная атмосфера (от греч. atmos - пар и sphdira -- шар). Окружающую Землю атмосферу принято делить на три характерных слоя: тропосферу, стратосферу и ионосферу.

Тропосфера (от греч. tropos - поворот) представляет собой нижний слой атмосферы, простирающийся до высот 10...20 км. Тропосфера неоднородна по своим электрическим свойствам, которые определяются атмосферным давлением, температурой и влажностью и меняются при изменении метеоусловий. Кроме того, воздушные течения интенсивно перемешивают газы тропосферы, что приводит к созданию локальных неоднородностей. Все это существенно влияет на распространение радиоволн в тропосфере.

Слой атмосферы, лежащий выше тропосферы и располагающийся на высотах до 50 км, называют стратосферой (от лат. stratum - слой). Плотность газов в ней значительно меньше, чем в тропосфере. С точки зрения электрических свойств стратосфера является практически однородной средой, и волны распространяются в ней прямолинейно со скоростью света и без существенных потерь.

Над стратосферой (высота до 20 000 км) располагается ионосфера (от греч. ion - идущий) - верхние, ионизированные слои атмосферы, которые образуются под воздействием космического излучения и ультрафиолетовых лучей Солнца. В результате ионизации молекул воздуха возникают положительные ионы газа и свободные электроны. Чем больше концентрация свободных электронов, тем сильнее влияют они на распространение радиоволн.

Число свободных электронов, содержащихся в 1 м 3 воздуха атмосферы, называют концентрацией и обозначают N 3 , эл/м 3 . Концентрация электронов в различных слоях ионосферы меняется по высоте. На малых высотах от поверхности Земли она невелика, так как недостаточна энергия ионизации. На больших высотах концентрация свободных электронов невелика вследствие малой плотности газа в атмосфере. На высотах 300...400 км концентрация свободных электронов в ионосфере максимальна. Изменение плотности атмосферы с увеличением расстояния от Земли и сложная зависимость ее температуры от высоты приводят к тому, что в результате ионизации в ионосфере образуются четыре ярко выраженных слоя: D, E, F 1 и F 2 .

Ионосферный слой D расположен на высотах 60...90 км над поверхностью Земли. Слой представляет собой нерегулярное образование ионосферы и практически существует только в дневные часы, когда велика интенсивность солнечного ионизирующего излучения. На высотах 100... 120 км от поверхности Земли находится ионосферный слой Е (слой Кеннелли-Хевисайда). В зависимости от времени года и суток изменяется лишь концентрация свободных электронов в этом слое. Днем слой Е располагается несколько ниже, а ночью - значительно выше, что связано с изменениями уровня солнечного потока. Слои F 1 и F 2 ионосферы занимают области на высотах от 120 до 450 км от поверхности Земли. Обычно их рассматривают как один слой F, имеющий наибольшую концентрацию свободных электронов в ионосфере.

Рис 2.3 - Суточная концентрация электронов в слоях ионосферы

При изучении явлений интерференции и дифракции вопрос о том, являются световые волны продольными или поперечными , имел второстепенное значение. Там мы изучали способы оценки модуля вектора напряженности электрической составляющей электромагнитной волны. Здесь мы обсудим его направление.

о сновное свойство электромагнитных волн – поперечность колебаний векторов напряжённости электрического и магнитного полей по отношению к направлению распространения волны (рис. 11.1).

В каждом отдельном случае (для каждого цуга волн) имеется та или иная ориентация векторов и в пространстве по отношению к распространению (направления луча). Такая асимметрия характерна только для поперечных волн . Продольная волна всегда симметрична относительно направления распространения .

Как правило, излучение естественных источников представляет собой пример электромагнитных волн со всевозможными равновероятностными ориентациями вектора , т.е. с неопределённым состоянием поляризации. Такой свет называют неполяризованным илиестественным(рис. 11.2, а ).

а	б	в

Свет с преимущественным (но не исключительным) направлением колебаний вектора называют частично поляризованным светом (рис. 11.2, б ).

в природе существует обширный класс электромагнитных волн, в которых колебания электрического и магнитного полей совершаются в строго определённых направлениях. Такое свойство определяет состояние поляризации электромагнитной волны. Если вектор напряженности электрического поля электромагнитной волны колеблется вдоль некоторого направления в пространстве, говорят о линейной поляризации рассматриваемой электромагнитной волны (рис. 11.2, в ). Электромагнитная волна в этом случае называется полностью поляризованной .

из уравнений Максвелла следует существование полностью поляризованных электромагнитных волн, у которых по мере распространения волны векторы напряжённости электрического и магнитного полей изменяются таким образом, что траектория их движения в плоскости, поперечной направлению распространения волны, представляет собой эллипс или окружность. В этом случае говорят, соответственно, об эллиптической , или круговой , поляризации электромагнитной волны (рис. 11.3, а , б ). В п. 2.4 мы подробно рассмотрели различные виды поляризации колебаний.

а б

Пространственную структуру эллиптически поляризованных волн поясняет рис. 11.4.

Винтовая линия, изображенная на этом рисунке, есть геометрическое место концов вектора , относящихся к различным значениям z в один и тот же момент времени t. Шаг винта равен длине волны l. С изменением t эта винтовая линия, не деформируясь, перемещается со скоростью света в направлении распространения волны. При этом мы получим поле , вращающееся по часовой стрелке (если смотреть навстречу волне).

Как показывает опыт, реальные световые волны во многих случаях можно описывать с помощью рассмотренных выше моделей эллиптически поляризованных волн.

При распространении электромагнитной волны в реальных средах возможно превращение неполяризованных волн в полностью поляризованные и наоборот. Примером такого превращения является поляризация электромагнитной волны при отражении.

Другой практически важный способ поляризации электромагнитных волн, в частности световых волн, представляет рассматриваемое в этой теме распространение электромагнитных волн в оптически анизотропных средах .

Естественно, что инструментом для исследования асимметрии поперечных волн может служить система, сама являющаяся асимметричной. Газ, жидкость, твердые аморфные тела изотропны.

Асимметрией обладают кристаллические тела. Их свойства могут различаться в различных направлениях. Они анизотропны . Отсюда следует, что асимметрию поперечных световых лучей можно изучать, пропуская свет через анизотропные кристаллы .

Устройства, позволяющие получать линейно поляризованный свет, называют поляризаторами . Когда те же самые приборы используют для анализа поляризации света, их называют анализаторами . Через такие устройства проходит только та часть волны, у которой вектор колеблется в определенном направлении. Это направление называют главной плоскостью поляризатора (анализатора ).

Пусть естественный свет падает на кристалл поляризатора Р (рис. 11.5).

После прохождения поляризатора, он будет линейно поляризован в направлении . Интенсивность света при этом уменьшится на половину. Это объясняется тем, что при случайных ориентациях вектора все направления равновероятны.

Если вращать поляризатор вокруг светового луча, то никаких особых изменений не произойдет. Если же на пути луча поставить еще и второй кристалл – анализатор A , то интенсивность света будет изменяться в зависимости от того, как ориентированы друг относительно друга обе пластины. Интенсивность света будет максимальна , если оси обоих кристаллов параллельны , и равна нулю , если оси перпендикулярны друг другу.

Все это можно объяснить следующим образом:

· световые волны поперечны, однако в естественном свете нет преимущественного направления колебаний;

· кристалл поляризатора пропускает лишь те волны, вектор которых имеет составляющую, параллельную оси кристалла (именно поэтому поляризатор ослабляет свет в два раза);

· кристалл анализатора , в свою очередь, пропускает свет, когда его ось параллельна оси поляризатора .

При рассмотрении плоской волны в однородной изотропной среде было показано, что она является поперечной, т.е. векторы иперпендикулярны направлению распространения (оси
). В целях упрощения полагалось, что векторориентирован вдоль оси, и было установлено, что в этом случае векторориентирован по оси(рисунок Рисунок 50).

−Простейший случай линейно поляризованной волны

.

Однако следует иметь в виду, что ориентация векторов иотносительно координатных осей зависит от источника, создающего волну. В общем случае направления векторов могут отличаться от направления координатных осей, а значит, каждый из векторов поля может иметь составляющие по обеим координатным осям, причем начальные фазы составляющих могут отличаться. Это приводит к тому, что положение векторав пространстве будет отличаться от простейшего случая, когда этот вектор всегда колеблется в плоскости
.

Поляризация электромагнитной волы − ориентация в пространстве вектора напряженности электрического поля .

Различают три вида поляризации: линейную, круговую и эллиптическую. Как будет показано, все эти три вида являются частными случаями общего эллиптического представления.

1. Линейная поляризация

Простейшим случаем является линейная поляризация. Если рассмотреть выражение для вектора :

то окажется, что половину периода направление вектора совпадает с положительным направлением оси
, а вторую половину − противоположно ему (рисунок Рисунок 51). Таким образом, в фиксированной точке пространства
конец векторас течением времени перемещается вдоль отрезка прямой линии, а величина вектора изменяется в интервале
. Волны, имеющие такой характер ориентации вектора, называются линейно поляризованными. Плоскость, проходящую через направление распространение волны и вектор, называют плоскостью поляризации. В рассматриваемом примере плоскостью поляризации является плоскость
.

−Электромагнитная волна с линейной поляризацией

Линейная поляризация исключительно часто применяется в антенной технике. Так, все местное (не спутниковое) теле- и радиовещание производится на радиоволнах линейной поляризации. Положение плоскости поляризации полностью определяется ориентацией приемных и передающих антенн. Так как плоскостью линейной поляризации может быть как плоскость параллельная земной поверхности, так и перпендикулярная ей, то обычно их называют соответственно горизонтальной и вертикальной плоскостью поляризации. Так, телевещание обычно производится в горизонтальной плоскости поляризации, а радиовещание − в вертикальной, хотя бывают и исключения.

1. Суперпозиция двух линейно поляризованных волн

Предположим теперь, что волна создается более сложной излучающей структурой и вектор имеет две составляющиеи, которые изменяются либо синфазно, либо с некоторым фазовым сдвигом. Векторв этом случае тоже имеет две составляющиеи, связанные с компонентами. Тогда в общем случае выражение для вектораплоской волны в среде без потерь записывается в виде

где
и
− амплитуды составляющихисоответственно, аи− фазы этих составляющих в точке
при
. Волну такого типа можно рассматривать как суперпозицию двух плоских линейно поляризованных волн со взаимно перпендикулярными плоскостями поляризации
и
, распространяющихся в одном направлении вдоль оси
. Характер изменения векторас течением времени в фиксированной точке пространства зависит от соотношения между начальными фазами,и от амплитуд
,
.

Рассмотрим, что произойдет при отдельных частных случаях такой волны. Для этого рассмотрим угол между осью
и векторомв некоторой фиксированной точке пространства
. Очевидно, что величина этого угла зависит от соотношения между мгновенными значениями компонент вектора(рисунок Рисунок 52):

,

то есть, зависит от соотношения величин,и
,
и в общем случае меняется со временем. Для получения случая линейной поляризации необходимо, чтобы составляющие векторабыли синфазными или противофазными. Положим сначала
, тогда

.

В этом случае вектор в любой момент времени лежит в плоскости, проходящей через ось
и составляющей угол
с плоскостью
.

−Линейно поляризованная волна

Аналогичное явление имеет место также в том случае, когда разность между начальными фазами равна целому числу :

, где

Очевидно, что при
или
линейно поляризованная волна превращается в волну с чисто горизонтальной или чисто вертикальной поляризацией.

− Горизонтальная и вертикальная поляризация

Рассмотрим второй частный случай. Пусть амплитуды составляющих
и
равны, а начальные фазы отличаются на
:

,

Подставляя эти значения в выражение для угла , получим:

,

откуда следует, что

где
− целое число. Это равенство означает, что уголв фиксированной точке пространстваувеличивается с течением времени. Величина векторапри этом остается неизменной:

.

Таким образом, в фиксированной точке пространства вектор , оставаясь неизменным по величине, вращается с угловой частотой
вокруг направления оси
. Конец вектора при этом описывает окружность (рисунок Рисунок 54). Волны такого типа называются волнами с круговой поляризацией.

−Круговая поляризация плоской волны

Нетрудно убедиться также, что волна будет иметь круговую поляризацию не только в случае
, но и

,

где
.

Вдоль направления распространения (вдоль оси
) в фиксированный момент временив среде без потерь конец вектораописывает винтовую линию с шагом, равным длине волны. Проекция этой линии на плоскость
образует окружность. С течением времени эта винтовая линия перемещается вдоль оси
по цилиндру с фазовой скоростью.

В зависимости от направления вращения вектора вокруг оси распространения различают волны с левой и правой круговой поляризацией. В случае правой поляризации вектор вращается по часовой стрелке, если смотреть вдоль направления распространения, а в случае левой круговой поляризации − против стрелки. В рассмотренном примере при
волна имеет правую поляризацию. Очевидно, что такая же поляризация будет в случае

,
.

,

волна имеет левую круговую поляризацию.

Вектор однородной волны везде и в любой момент времени перпендикулярен векторуи пропорционален ему по величине. Таким образом, в отличие от линейной поляризации, поле бегущей волны с круговой поляризацией в любой момент времени ни в одной точке пространства не равно нулю.

В случае среды с потерями линия, соединяющая концы векторов в один м тот же момент времени в разных точках оси
, представляет собой спираль с радиусом, который изменяется вдоль оси по закону
.

В самом общем случае распространения волны, когда
конец векторабудет описывать при фиксированном и переменномв пространстве некий эллипс (рисунок Рисунок 55). Полуоси эллипса в общем случае не совпадают с осями координат.

−Эллиптически поляризованная волна

Для определения эллиптичности поля используется коэффициент эллиптичности, характеризующий отношение малой полуоси эллипса к большой:

.

При
эллипс вырождается в окружность, этот случай соответствует электромагнитной волне с круговой поляризацией. Если
, то эллипс вырождается в прямую линию − это линейно поляризованная волна.

При рассмотрении эллиптической и круговой поляризаций нами рассматривалась суперпозиция двух линейно поляризованных волн. Как мы увидели, поле с любым типом поляризации можно представить суммой двух волн, поляризованных линейно в двух ортогональных плоскостях. Можно доказать и обратное: эллиптически или линейно поляризованную волну можно представить в виде суммы двух волн с круговой поляризацией и противоположными направлениями вращения.

Поляриза́ция волн - характеристика поперечных волн, описывающая поведение вектора колеблющейся величины в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны.

Поперечная волна характеризуется двумя направлениями: волновым вектором и вектором амплитуды , всегда перпендикулярным к волновому вектору. Волновой вектор показывает направление распространения волны, а вектор поляризации представляет собой вектор напряженности электрического поля. Так что в трёхмерном пространстве имеется ещё одна степень свободы - вращение вокруг волнового вектора.

Причиной возникновения поляризации волн может быть:

• несимметричная генерация волн в источнике возмущения;
• анизотропность среды распространения волн;
• преломление и отражение на границе двух сред.

Теория явления

Электромагнитная волна может быть разложена (как теоретически, так и практически) на две поляризованные составляющие, например, поляризованные вертикально и горизонтально. Возможны другие разложения, например, по иной паре взаимно перпендикулярных направлений, или же на две составляющие, имеющие левую и правую круговую поляризацию. При попытке разложить линейно поляризованную волну по круговым поляризациям (или наоборот) возникнут две составляющие половинной интенсивности.

Как с квантовой, так и с классической точки зрения, поляризация может быть описана двумерным комплексным вектором (вектором Джонса ). Поляризация фотона является одной из реализаций q-бита .

Линейную поляризацию имеет обычно излучение антенн .

По изменению поляризации света при отражении от поверхности можно судить о структуре поверхности, оптических постоянных, толщине образца.

Если рассеянный свет поляризовать, то, используя поляризационный фильтр с иной поляризацией, можно ограничивать прохождение света. Интенсивность света, прошедшего через поляризаторы, подчиняется закону Малюса . На этом принципе работают жидкокристаллические экраны .

Некоторые живые существа, например пчёлы, способны различать линейную поляризацию света, что даёт им дополнительные возможности для ориентации в пространстве. Обнаружено, что некоторые животные, например креветка-богомол павлиновая способны различать циркулярно-поляризованный свет, то есть свет с круговой поляризацией. Некоторые люди также обладают способностью различать поляризацию света, в частности, эти люди могут наблюдать невооруженным глазом эффекты, связанные с частичной поляризацией света дневного неба. Так описывает этот эффект Лев Николаевич Толстой в своей повести «Юность»: «и, вглядываясь в растворенную дверь балкона … , и в чистое небо, на котором, как смотришь пристально, вдруг показывается как будто пыльное желтоватое пятнышко и снова исчезает;»

История открытия поляризации электромагнитных волн

Открытию поляризованных световых волн предшествовали работы многих учёных. В 1669 г. датский учёный Эразм Бартолин сообщил о своих опытах с кристаллами известкового шпата (CaCO 3), чаще всего имеющими форму правильного ромбоэдра , которые привозили возвращающиеся из Исландии моряки. Он с удивлением обнаружил, что луч света при прохождении сквозь кристалл расщепляется на два луча (называемых теперь обыкновенным и необыкновенным). Бартолин провёл тщательные исследования обнаруженного им явления двойного лучепреломления, однако объяснения ему дать не смог.

Через двадцать лет после опытов Э. Бартолина его открытие привлекло внимание нидерландского учёного Христиана Гюйгенса . Он сам начал исследовать свойства кристаллов исландского шпата и дал объяснение явлению двойного лучепреломления на основе своей волновой теории света. При этом он ввёл важное понятие оптической оси кристалла, при вращении вокруг которой отсутствует анизотропия свойств кристалла, то есть их зависимость от направления (конечно, такой осью обладают далеко не все кристаллы).

В своих опытах Гюйгенс пошёл дальше Бартолина, пропуская оба луча, вышедшие из кристалла исландского шпата, сквозь второй такой же кристалл. Оказалось, что если оптические оси обоих кристаллов параллельны , то дальнейшего разложения этих лучей уже не происходит. Если же второй ромбоэдр повернуть на 180 градусов вокруг направления распространения обыкновенного луча, то при прохождении через второй кристалл необыкновенный луч претерпевает сдвиг в направлении, противоположном сдвигу в первом кристалле, и из такой системы оба луча выйдут соединёнными в один пучок. Выяснилось также, что в зависимости от величины угла между оптическими осями кристаллов изменяется интенсивность обыкновенного и необыкновенного лучей.

Эти исследования вплотную подвели Гюйгенса к открытию явления поляризации света, однако решающего шага он сделать не смог, поскольку световые волны в его теории предполагались продольными. Для объяснения опытов Х. Гюйгенса И. Ньютон, придерживавшийся корпускулярной теории света, выдвинул идею об отсутствии осевой симметрии светового луча и этим сделал важный шаг к пониманию поляризации света.

Здесь набег фазы τ = k z − ω t {\displaystyle \tau =kz-\omega t} .

Преобразовав и сложив первые два уравнения, можно получить уравнение движения вектора E → {\displaystyle {\vec {E}}} :

Наряду с S 1 {\displaystyle S_{1}} , S 2 {\displaystyle S_{2}} , S 3 {\displaystyle S_{3}} используют также нормированные параметры Стокса s 1 = S 1 / S 0 {\displaystyle s_{1}=S_{1}/S_{0}} , s 2 = S 2 / S 0 {\displaystyle s_{2}=S_{2}/S_{0}} , s 3 = S 3 / S 0 {\displaystyle s_{3}=S_{3}/S_{0}} . Для поляризованного света s 1 2 + s 2 2 + s 3 2 = 1 {\displaystyle s_{1}^{2}+s_{2}^{2}+s_{3}^{2}=1} .parallel - параллельный) имеет вектор электрического поля E, параллельный плоскости падения. p -поляризованную волну также называют π -поляризованной, поляризованной в плоскости падения, волной H-типа , TM-волной (Transverse Magnetic ) .

Термины TM-волна и TE-волна в работах ряда авторов меняются местами. Дело в том, что классически плоская граница предполагает однородность структуры в двух направлениях. В этом случае определяют плоскость падения и перпендикулярность напряженностей по отношению к ней. Разделение электромагнитного поля на два несвязанных решения возможно в более общем случае структуры, однородной в одном направлении. В этом случае удобно определять перпендикулярность напряжённостей по отношению к направлению однородности . Распространение последнего определения на частный классический случай приводит к тому, что напряженность, перпендикулярная к направлению однородности, оказывается в плоскости падения. Отмечается, что в случае металлической поверхности существенны только волны с электрической напряженностью, перпендикулярной к границе металла . Такие волны также удобнее называть TE-волнами. Термины TM и TE связаны также с обозначением поперечных мод в лазерном резонаторе или волноводе.

В сейсмологии p -волна (от англ. primary - первичный) - продольная волна, приходящая от эпицентра землетрясения первой. s -волна (от англ. (технология IMAX), где поляризация используется для разделения изображений, предназначенных правому и левому глазу.

Круговая поляризация применяется в антеннах космических линий связи, так как для приёма сигнала не важно положение плоскости поляризации передающей и приёмной антенн. То есть вращение космического аппарата не повлияет на возможность связи с ним. Направление вращения круговой поляризации космической приемо-передающей антенны должно совпадать с направлением вращения наземной приемо-передающей антенны, работающей с космической. То-же самое с антеннами линейной поляризации. В космической связи используется поляризационная развязка, то есть на одной частоте работают антенны противоположных направлений вращения поляризации или ортогональные с линейной поляризацией.

Антенну круговой поляризации выполнить сложнее, чем антенну линейной поляризации, для этого нужен поляризатор. Антенну с поляризацией правого направления вращения легко переделать в левого направления вращения. Для это надо всего-навсего повернуть на 90 градусов относительно оси вращения ее поляризатор. Вообще, круговая поляризация - вещь теоретическая. На практике говорят об антеннах эллиптической поляризации - с левым или правым направлением вращения.

И должно описываться соответствующей

В общем случае она имеет вид

Здесь σ ^ = (σ x , σ y , σ z) {\displaystyle {\hat {\sigma }}=(\sigma _{x},\sigma _{y},\sigma _{z})} - вектор, составленный из матриц Паули , а s ¯ {\displaystyle {\bar {s}}} - вектор среднего спина частицы. Величина

называется степенью поляризации частицы . Это вещественное число 0 < ρ < 1. {\displaystyle 0<\rho <1.} Значение ρ = 1 {\displaystyle \rho =1} соответствует полностью поляризованному пучку частиц, при этом

где ψ {\displaystyle \psi } - вектор состояния частицы. Фактически, полностью поляризованные частицы можно полностью описать вектором состояния.

Главная » Артикли » Возможна ли поляризация продольных волн почему. Поляризация света